精选傅里叶级数、傅里叶变换 (FT)

连理o

分类：学习笔记

发布时间 2023.11.02阅读数 1283 评论数 0

Fourier Series (傅里叶级数)
Fourier Transform (FT, 傅里叶变换)
- 从时域到频域
- 傅里叶变换及其逆变换
参考文献

Fourier Series (傅里叶级数)

三角函数的正交性

可以定义一个内积空间，内积空间中的每个向量均为周期为 $2π2\pi$ 的实值函数，函数之间的内积操作定义如下：
$⟨f,g⟩=∫02πf(x)g(x)dx\langle f, g\rangle=\int_{0}^{2 \pi} f(x) g(x) d x$ 其中积分上下限只需满足积分范围为 $2π2\pi$ 即可，例如 $∫02π\int_0^{2\pi}$ 或 $∫−ππ\int_{-\pi}^{\pi}$ 都可以。该内积操作可以看作是 $R^n$ 上向量内积的推广，即把函数看作具有无数个元素的向量。如果函数定义域为 $[0, T]$ 而非 $[0,2π][0,2\pi]$ ，则内积操作的积分上下限也要相应地变换
三角函数系 ${1,\sin x,\cos x,\sin 2x,\cos 2x,…,\sin nx,\cos nx,…}$ ( $n = 0, 1, 2, \dots$ ) 是上述内积空间的基，即它们之间两两正交 (注意到，(1) $2π2\pi$ 是 $cos⁡nx,sin⁡nx\cos nx,\sin nx$ 的周期，并且 (2) 内积操作的积分区间长度为 $2π2\pi$ (不一定是 $[0,2π][0,2\pi]$ ，只要长度为 $2π2\pi$ 即可))，例如
$\begin{aligned} ⟨ \cos m x, \cos n x ⟩ & = \int_{0}^{2 π} \cos m x \cos n x d x \\ = \frac{1}{2} \int_{0}^{2 π} [\cos (m x + n x) + \cos (m x - n x)] d x \\ = {\frac{1}{2} [\frac{\sin (m x + n x)}{m + n} + \frac{\sin (m x - n x)}{m - n}] |}_{0}^{2 π} = 0 \\ ⟨ \cos m x, \cos m x ⟩ & = \int_{0}^{2 π} \cos^{2} (m x) d t \\ = \frac{1}{2} \int_{0}^{2 π} [1 + \cos (2 m x)] d t \\ = {\frac{1}{2} [x + \frac{\sin (2 m x)}{2 m}] |}_{0}^{2 π} = π \end{aligned}$ $\begin{aligned} \langle\cos m x, \cos n x\rangle &=\int_{0}^{2 \pi} \cos m x\cos n xd x\ &=\frac{1}{2} \int_{0}^{2 \pi}[\cos (m x+n x)+\cos (m x-n x)] d x\ &=\left.\frac{1}{2}\left[\frac{\sin (m x+n x)}{m+n}+\frac{\sin (m x-n x)}{m-n}\right]\right|_{0} ^{2 \pi}=0\ \langle\cos m x, \cos m x\rangle &=\int_{0}^{2 \pi} \cos^2 (m x) d t \ &=\frac{1}{2} \int_{0}^{2 \pi}[1+\cos(2m x)] d t \ &=\left.\frac{1}{2}\left[x+\frac{\sin (2m x)}{2m}\right]\right|_{0} ^{2 \pi}=\pi \end{aligned}$

周期为 $2π2\pi$ 的函数展开为傅里叶级数

$f(t)=f(t+2π)f(t)=f(t+2\pi)$

由于三角函数系是 $C[0,2π]C[0,2\pi]$ 的内积空间上的一组基，因此任何定义域在 $[0,2π][0,2\pi]$ 上的连续函数均可以表示为三角函数的线性组合，下式即为傅里叶级数：
$f(x)=a02+∑n=1∞(ancos⁡nx+bnsin⁡nx)f(x)=\frac{a_0}{2}+\sum_{n=1}^\infty(a_n\cos nx+b_n\sin nx)$ 其中， $a_k,b_k$ 为 $f$ 的 Fourier coefficients. 傅里叶系数相当于是 $f$ 在各个基向量上的投影，因此由正交投影可知，
$ak=⟨f,cos⁡kx⟩⟨cos⁡kx,cos⁡kx⟩,bk=⟨f,sin⁡kx⟩⟨sin⁡kx,sin⁡kx⟩,k≥1a_{k}=\frac{\langle f, \cos k x\rangle}{\langle\cos k x, \cos k x\rangle}, \quad b_{k}=\frac{\langle f, \sin k x\rangle}{\langle\sin k x, \sin k x\rangle}, \quad k \geq 1$ 由于 $⟨cos⁡kx,cos⁡kx⟩=π\langle \cos kx, \cos kx\rangle =\pi$ ， $⟨sin⁡kx,sin⁡kx⟩=π\langle \sin kx, \sin kx\rangle=\pi$ ，因此有
$ak=1π∫02πf(x)cos⁡kxdx,bk=1π∫02πf(x)sin⁡kxdx,k≥1a_{k}=\frac{1}{\pi} \int_{0}^{2 \pi} f(x) \cos k xd x, \quad b_{k}=\frac{1}{\pi} \int_{0}^{2 \pi} f(x) \sin k xd x, \quad k \geq 1$ 而 (constant) function $1$ 的傅里叶系数为
$⟨f,1⟩⟨1,1⟩=12π∫02πf(x)⋅1dx=12[1π∫02πf(x)cos⁡(0⋅x)dx]=a02\frac{\langle f, 1\rangle}{\langle 1,1\rangle}=\frac{1}{2 \pi} \int_{0}^{2 \pi} f(x) \cdot 1 d x=\frac{1}{2}\left[\frac{1}{\pi} \int_{0}^{2 \pi} f(x) \cos (0 \cdot x) d x\right]=\frac{a_{0}}{2}$

除了用投影的思想以外，也可以用如下方式求出傅里叶系数。例如，要求 $a_k$ 时，有
$\begin{aligned} ⟨ f (x), \cos k x ⟩ & = \int_{0}^{2 π} \frac{a_{0}}{2} \cos 0 x \cos k x d x + \sum_{n = 1}^{\infty} (\int_{0}^{2 π} a_{n} \cos n x \cos k x d x + \int_{0}^{2 π} b_{n} \sin n x \cos k x d x) \end{aligned}$ $\begin{aligned} \langle f(x),\cos kx\rangle&=\int_0^{2\pi}\frac{a_0}{2}\cos 0x\cos kxdx+\sum_{n=1}^\infty(\int_0^{2\pi}a_n\cos nx\cos kxdx+\int_0^{2\pi}b_n\sin nx\cos kxdx) \end{aligned}$

$⟨ f (x), cos k x ⟩ = \int_{0}^{2 π} \frac{a _{0}}{2} cos 0 x cos k x d x + n = 1 \sum \infty (\int_{0}^{2 π} a_{n} cos n x cos k x d x + \int_{0}^{2 π} b_{n} sin n x cos k x d x)$ 由三角函数的正交性可知，
$\begin{aligned} ⟨ f (x), \cos k x ⟩ & = \int_{0}^{2 π} a_{k} \cos k x \cos k x d x = π a_{k} \end{aligned}$ $\begin{aligned} \langle f(x),\cos kx\rangle&=\int_0^{2\pi}a_k\cos kx\cos kxdx=\pi a_k \end{aligned}$

$m$ 阶傅里叶近似即为
$f(x)≈a02+∑n=1m(ancos⁡nx+bnsin⁡nx)f(x)\approx\frac{a_0}{2}+\sum_{n=1}^m(a_n\cos nx+b_n\sin nx)$ 可以证明，当 $m→∞m\rightarrow\infty$ 时， $f$ 和傅里叶近似之间的均方误差也趋近于 0. $m$ 阶傅里叶近似相当于是 $f$ 在 ${1,\sin x,\cos x,\sin 2x,\cos 2x,…,\sin mx,\cos mx}$ 张成的子空间 $W$ 上的正交投影，并且由正交投影的线性性质可知
$proj⁡W(f+g)=proj⁡Wf+proj⁡Wg\operatorname{proj}_{W}(f+g)=\operatorname{proj}_{W} f+\operatorname{proj}_{W} g$ 即 $f + g$ 的 $m$ 阶傅里叶近似等于 $f$ 的 $m$ 阶傅里叶近似和 $g$ 的 $m$ 阶傅里叶近似之和

EXAMPLE

Find the $n$ th-order Fourier approximation to the function $f (t) = t$ on the interval $2\pi]$ .

SOLUTION

Compute
and for $k > 0$ , using integration by parts,
Thus the $n$ th-order Fourier approximation of $f (t) = t$ is
可以看到，三角函数频率越高系数越小， $f (t)$ 的低频分量占了主要部分
Figure 3 shows the third- and fourth-order Fourier approximations of $f$ .

周期为 $2 L$ 的函数展开为傅里叶级数

$f (t) = f (t + 2 L)$

函数 $f (t)$ 周期为 $2 L$ 时需要进行换元，令 $x=πLtx=\frac{\pi}{L}t$ ，则 $t=Lπxt=\frac{L}{\pi}x$ ， $g(x)=f(t)=f(Lπx)g(x)=f(t)=f(\frac{L}{\pi}x)$ 的周期为 $2π2\pi$ . $g (x)$ 的傅里叶级数为
$g(x)=a02+∑n=1∞(ancos⁡nx+bnsin⁡nx)g(x)=\frac{a_0}{2}+\sum_{n=1}^\infty(a_n\cos nx+b_n\sin nx)$ 其中，
$ak=1π∫02πg(x)cos⁡kxdx,bk=1π∫02πg(x)sin⁡kxdx,k≥0a0=1π∫02πg(x)dxa_{k}=\frac{1}{\pi} \int_{0}^{2 \pi} g(x) \cos k xd x, \quad b_{k}=\frac{1}{\pi} \int_{0}^{2 \pi} g(x) \sin k xd x, \quad k \geq 0\ a_{0}=\frac{1}{\pi} \int_{0}^{2 \pi} g(x)d x$ 将 $x=πLtx=\frac{\pi}{L}t$ ， $1π∫02πdx=1L∫02Ldt\frac{1}{\pi}\int_0^{2\pi} dx=\frac{1}{L}\int_0^{2L} dt$ 代入可知， $f (t)$ 的傅里叶级数为
$f(t)=a02+∑n=1∞(ancos⁡nπLt+bnsin⁡nπLt)f(t)=\frac{a_0}{2}+\sum_{n=1}^\infty(a_n\cos \frac{n\pi}{L}t+b_n\sin \frac{n\pi}{L}t)$ 其中，
$ak=1L∫02Lf(t)cos⁡kπLtdt,bk=1L∫02Lf(t)sin⁡kπLtdt,k≥0a0=1L∫02Lf(t)dta_{k}=\frac{1}{L} \int_{0}^{2 L} f(t) \cos \frac{k\pi}{L}td t, \quad b_{k}=\frac{1}{L} \int_{0}^{2 L} f(t) \sin \frac{k\pi}{L}td t, \quad k \geq 0\ a_{0}=\frac{1}{L} \int_{0}^{2L} f(t)d t$
令基频率 $w=2πT=πLw=\frac{2\pi}{T}=\frac{\pi}{L}$ ，则周期为 $T = 2 L$ 的函数展开为傅里叶级数可以写为如下形式：
$f(t)=a02+∑n=1∞(ancos⁡(nwt)+bnsin⁡(nwt))f(t)=\frac{a_0}{2}+\sum_{n=1}^\infty(a_n\cos (nwt)+b_n\sin (nwt))$ 其中，
$ak=2T∫0Tf(t)cos⁡(kwt)dt,bk=2T∫0Tf(t)sin⁡(kwt)dt,k≥0a0=2T∫0Tf(t)dta_{k}=\frac{2}{T} \int_{0}^{T} f(t) \cos (kwt)d t, \quad b_{k}=\frac{2}{T} \int_{0}^{T} f(t) \sin (kwt)d t, \quad k \geq 0\ a_{0}=\frac{2}{T} \int_{0}^{T} f(t)d t$ 因此，任何周期函数都可以看作是不同振幅，不同相位正弦波的叠加。在频域，0 频率也被称为直流分量，在傅里叶级数的叠加中，它仅仅影响全部波形相对于数轴整体向上或是向下而不改变波的形状

傅里叶级数的复数形式

由欧拉公式 $eiθ=cos⁡θ+isin⁡θe^{i\theta}=\cos\theta+i\sin \theta$ 可得，
$cos⁡θ=12(eiθ+e−iθ)sin⁡θ=−12i(eiθ−e−iθ)\cos\theta=\frac{1}{2}(e^{i\theta}+e^{-i\theta})\ \sin\theta=-\frac{1}{2}i(e^{i\theta}-e^{-i\theta})$ 将上述 2 式代入傅里叶级数展开式有
$\begin{aligned} f (t) & = \frac{a_{0}}{2} + \sum_{n = 1}^{\infty} (a_{n} \cos (n w t) + b_{n} \sin (n w t)) \\ = \frac{a_{0}}{2} + \sum_{n = 1}^{\infty} (a_{n} \frac{1}{2} (e^{i n w t} + e^{- i n w t}) - b_{n} \frac{1}{2} i (e^{i n w t} - e^{- i n w t})) \\ = \frac{a_{0}}{2} + \sum_{n = 1}^{\infty} \frac{a_{n} - i b_{n}}{2} e^{i n w t} + \sum_{n = 1}^{\infty} \frac{a_{n} + i b_{n}}{2} e^{- i n w t} \\ = \sum_{n = 0}^{0} \frac{a_{0}}{2} e^{i n w t} + \sum_{n = 1}^{\infty} \frac{a_{n} - i b_{n}}{2} e^{i n w t} + \sum_{n = - \infty}^{- 1} \frac{a_{- n} + i b_{- n}}{2} e^{i n w t} \\ = \sum_{n = - \infty}^{\infty} C_{n} e^{i n w t} \end{aligned}$ $\begin{aligned} f(t)&=\frac{a_0}{2}+\sum_{n=1}^\infty(a_n\cos (nwt)+b_n\sin (nwt)) \&=\frac{a_0}{2}+\sum_{n=1}^\infty(a_n\frac{1}{2}(e^{inwt}+e^{-inwt})-b_n\frac{1}{2}i(e^{inwt}-e^{-inwt})) \&=\frac{a_0}{2}+\sum_{n=1}^\infty\frac{a_n-ib_n}{2}e^{inwt}+\sum_{n=1}^\infty\frac{a_n+ib_n}{2}e^{-inwt} \&=\sum_{n=0}^0\frac{a_0}{2}e^{inwt}+\sum_{n=1}^\infty\frac{a_n-ib_n}{2}e^{inwt}+\sum_{n=-\infty}^{-1}\frac{a_{-n}+ib_{-n}}{2}e^{inwt} \&=\sum_{n=-\infty}^\infty C_ne^{inwt} \end{aligned}$ 其中，
$n<0C_n=\left{$ $\begin{aligned} \frac{a_{0}}{2} n = 0 \\ \frac{a_{n} - i b_{n}}{2} n > 0 \\ \frac{a_{- n} + i b_{- n}}{2} n < 0 \end{aligned}$ $\begin{aligned} &\frac{a_0}{2}\quad\quad\quad\quad\quad n=0\ &\frac{a_n-ib_n}{2}\quad\quad\ \ n>0\ &\frac{a_{-n}+ib_{-n}}{2}\quad\ \ n<0 \end{aligned}$
傅里叶级数系数的表达式如下：
$ak=2T∫0Tf(t)cos⁡(kwt)dt,bk=2T∫0Tf(t)sin⁡(kwt)dt,k≥0a0=2T∫0Tf(t)dta_{k}=\frac{2}{T} \int_{0}^{T} f(t) \cos (kwt)d t, \quad b_{k}=\frac{2}{T} \int_{0}^{T} f(t) \sin (kwt)d t, \quad k \geq 0\ a_{0}=\frac{2}{T} \int_{0}^{T} f(t)d t$ 将其带入 $C_n$ 可得
$n<0C_n=\left{$ $\begin{aligned} \frac{1}{T} \int_{0}^{T} f (t) d t = \frac{1}{T} (\int_{0}^{T} f (t) [\cos (0) - i \sin (0)] d t) n = 0 \\ \frac{1}{T} (\int_{0}^{T} f (t) [\cos (n w t) - i \sin (n w t)] d t) n > 0 \\ \frac{1}{T} (\int_{0}^{T} f (t) [\cos (n w t) - i \sin (n w t)] d t) n < 0 \end{aligned}$ $\begin{aligned} &\frac{1}{T} \int_{0}^{T} f(t)d t=\frac{1}{T}\left( \int_{0}^{T} f(t) [\cos (0)-i\sin(0)]d t\right)\quad\quad n=0\ &\frac{1}{T}\left( \int_{0}^{T} f(t) [\cos (nwt)-i\sin(nwt)]d t\right)\quad\ \ n>0\ &\frac{1}{T}\left( \int_{0}^{T} f(t) [\cos (nwt)-i\sin(nwt)]d t\right)\quad\ \ n<0 \end{aligned}$ 整理可得
$\begin{aligned} C_{n} & = \frac{1}{T} (\int_{0}^{T} f (t) [\cos (n w t) - i \sin (n w t)] d t) \\ = \frac{1}{T} (\int_{0}^{T} f (t) e^{- i n w t} d t) \end{aligned}$ $\begin{aligned} C_n&=\frac{1}{T}\left( \int_{0}^{T} f(t) [\cos (nwt)-i\sin(nwt)]d t\right) \&=\frac{1}{T}\left( \int_{0}^{T} f(t) e^{-inwt}d t\right) \end{aligned}$
总结可得，傅里叶级数的复数形式为
$\begin{aligned} f (t) & = \sum_{n = - \infty}^{\infty} C_{n} e^{i n w t} \\ s . t . C_{n} & = \frac{1}{T} (\int_{0}^{T} f (t) e^{- i n w t} d t) \\ f (t) & = f (t + T) \end{aligned}$ $\begin{aligned} f(t)&=\sum_{n=-\infty}^\infty C_ne^{inwt}\ s.t.\quad C_n&=\frac{1}{T}\left( \int_{0}^{T} f(t) e^{-inwt}d t\right)\ f(t)&=f(t+T) \end{aligned}$ 其中， $w=2πTw=\frac{2\pi}{T}$ 为基频率

复数基函数的性质

下面我们可以先看一下当 $n$ 取不同值时 $f(t)=e^{inwt}$ 是怎样的函数，
$\begin{aligned} n = 0 f (t) = e^{0} = 1 \\ n = 1 f (t) = e^{i w t} T = \frac{2 π}{w} \\ n = 2 f (t) = e^{2 i w t} T = \frac{π}{w} \\ . . . \\ n = - 1 f (t) = e^{- i w t} T = \frac{2 π}{w} \\ n = - 2 f (t) = e^{- 2 i w t} T = \frac{π}{w} \\ . . . \end{aligned}$ $\begin{aligned} &n=0\quad\quad f(t)=e^0=1\ &n=1\quad\quad f(t)=e^{iwt} \quad\quad T=\frac{2\pi}{w} \ &n=2\quad\quad f(t)=e^{2iwt} \quad\quad T=\frac{\pi}{w} \ &…\ &n=-1\quad\quad f(t)=e^{-iwt} \quad\quad T=\frac{2\pi}{w} \ &n=-2\quad\quad f(t)=e^{-2iwt} \quad\quad T=\frac{\pi}{w} \ &… \end{aligned}$ 其中， $n = 0$ 时， $f (t)$ 是一个常函数。 $n > 0$ 时， $f(t)=e^{inwt}=\cos nwt+i\sin nwt$ 可以看作是复平面上沿着单位圆逆时针旋转的函数，周期为转一圈所需的时间也就是 $nwT=2π⇒T=2πnwnwT=2\pi\Rightarrow T=\frac{2\pi}{nw}$ . $n < 0$ 时， $f(t)=e^{-inwt}=\cos nwt-i\sin nwt$ 可以看作是复平面上沿着单位圆顺时针旋转的函数，周期也是 $T=2πnwT=\frac{2\pi}{nw}$ . 除了 $n = 0$ 以外， $T=2πwT=\frac{2\pi}{w}$ 是每个函数的公共周期，并且对应同一周期的函数有两个
事实上，上述函数 ${…,e^{-3iwt},e^{-2iwt},e^{-iwt},1,e^{iwt},e^{2iwt},e^{3iwt},…}$ 是周期为 $T$ 的复值函数的一组复数基，它的内积被定义为 (内积需满足 $⟨f,f⟩≥0\langle f, f\rangle\geq0$ )
$⟨f,g⟩=∫0Tf(x)g(x)‾dx\langle f, g\rangle=\int_{0}^{T} f(x) \overline{g(x)} d x$ 其中， $g(x)‾\overline{g(x)}$ 为 $g (x)$ 的共轭。因此有
$\begin{aligned} \langle e^{imwt}, e^{inwt}\rangle&=\int_{0}^{T} e^{imwt}e^{-inwt} d t\ &=\int_{0}^{T} e^{i(m-n)wt} d t \&=\left{\begin{aligned}&0\quad \ m\neq n\&T\quad m= n\end{aligned}$ $\begin{aligned} \langle e^{imwt}, e^{inwt}\rangle&=\int_{0}^{T} e^{imwt}e^{-inwt} d t\ &=\int_{0}^{T} e^{i(m-n)wt} d t \&=\left{\begin{aligned}&0\quad \ m\neq n\&T\quad m= n\end{aligned}$

Fourier Transform (FT, 傅里叶变换)

从时域到频域

傅里叶级数的复数形式为
$f(t)=∑n=−∞∞Cneinwtf(t)=\sum_{n=-\infty}^\infty C_ne^{inwt}$ 可以看到，区分不同周期函数的仅仅是 $C_n$ ，借此可以将一个周期函数从时域转换为频域：
上图将 $C_n$ 表示在了复平面中，实部和虚部都表示出来了 (振幅谱 + 相位谱)。但有时会将 $C_n$ 的幅度 $C_n|$ 拿出来用以表示 $f (t)$ 在不同频率下的强度 (振幅谱)
很多在时域看似不可能做到的数学操作，在频域相反很容易。这就是需要傅里叶变换的地方。尤其是从某条曲线中去除一些特定的频率成分，这在工程上称为滤波，是信号处理最重要的概念之一，只有在频域才能轻松的做到；在图像处理领域，离散傅里叶变换将图像的离散像素数据转化为频谱数据，进行高频分量的舍弃与处理可以实现图像滤波以及图像压缩等目的

傅里叶变换及其逆变换

上面我们展示了周期函数时域到频域的变换，而非周期函数呢？将非周期函数由时域转换为频域的变换即为傅里叶变换。非周期函数可以看作 $T→∞T\rightarrow\infty$ ，因此
$Δw=(n+1)w0−nw0=w0=2πT→0\Delta w=(n+1)w_0-nw_0=w_0=\frac{2\pi}{T}\rightarrow0$ 也就是说，基频率 $w$ 由离散变为了连续，周期函数频谱中横坐标离散的 $nw_0$ 在非周期函数中就变为了连续的 $w$
傅里叶级数的复数形式为
$\begin{aligned} f (t) & = \sum_{n = - \infty}^{\infty} C_{n} e^{i n w_{0} t} = \sum_{n = - \infty}^{\infty} \frac{1}{T} (\int_{- \frac{T}{2}}^{\frac{T}{2}} f (t) e^{- i n w_{0} t} d t) e^{i n w_{0} t} \\ = \sum_{n = - \infty}^{\infty} \frac{Δ w}{2 π} (\int_{- \frac{T}{2}}^{\frac{T}{2}} f (t) e^{- i n w_{0} t} d t) e^{i n w_{0} t} \end{aligned}$ $\begin{aligned} f(t)&=\sum_{n=-\infty}^\infty C_ne^{inw_0t}=\sum_{n=-\infty}^\infty \frac{1}{T}\left( \int_{-\frac{T}{2}}^{\frac{T}{2}} f(t) e^{-inw_0t}d t\right)e^{inw_0t} \&=\sum_{n=-\infty}^\infty \frac{\Delta w}{2\pi}\left( \int_{-\frac{T}{2}}^{\frac{T}{2}} f(t) e^{-inw_0t}d t\right)e^{inw_0t} \end{aligned}$ 当 $T→∞T\rightarrow\infty$ 时，有
$∫−T2T2dt→∫−∞+∞dtnw0→w∑n=−∞∞Δw=∫−∞+∞dw\int_{-\frac{T}{2}}^{\frac{T}{2}}d t\rightarrow\int_{-\infty}^{+\infty}d t\ nw_0\rightarrow w\ \sum_{n=-\infty}^\infty\Delta w=\int_{-\infty}^{+\infty} d w$ 代入傅里叶级数的复数形式可得
$\begin{aligned} f (t) & = \frac{1}{2 π} \int_{- \infty}^{+ \infty} (\int_{- \infty}^{+ \infty} f (t) e^{- i w t} d t) e^{i w t} d w \end{aligned}$ $\begin{aligned} f(t)&= \frac{1}{2\pi}\int_{-\infty}^{+\infty}\left( \int_{-\infty}^{+\infty} f(t) e^{-iwt}d t\right)e^{iwt}d w \end{aligned}$
傅里叶变换即为中间括号里的积分项
$\begin{aligned} F (w) & = \int_{- \infty}^{+ \infty} f (t) e^{- i w t} d t \end{aligned}$ $\begin{aligned} F(w)&= \int_{-\infty}^{+\infty} f(t) e^{-iwt}d t \end{aligned}$ 傅里叶变换的逆变换即为
$\begin{aligned} f (t) & = \frac{1}{2 π} \int_{- \infty}^{+ \infty} F (w) e^{i w t} d w \end{aligned}$ $\begin{aligned} f(t)&= \frac{1}{2\pi}\int_{-\infty}^{+\infty} F(w)e^{iwt}d w \end{aligned}$

参考文献

纯干货数学推导_傅里叶级数与傅里叶变换
傅立叶变换夯实基础系列视频
$L in e a r$ $a l g e b r a$ $an d$ $i t s$ $a ppl i c a t i o n s$
傅里叶分析之掐死教程（完整版）

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